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弹簧本身是具有弹性的 ， 在被压紧之后 ， 弹簧就会具备恢复初始状态的趋势 ， 并因此拥有了弹性势能 ， 我们可以将其看成是储存在弹簧这个整体系统中的能量 ， 那么问题来了：假如把压紧的弹簧放入强酸中 ， 那在弹簧溶解之后 ， 弹簧的能量到哪去了呢？
能量守恒定律告诉我们 ， 能量是不可能凭空消失的 ， 弹簧的能量当然也不会例外 ， 为了方便讨论 ， 我们不妨用铁质的弹簧来举例说明 。
从微观的层面来讲 ， 一根铁质的弹簧是由大量的铁原子通过原子间的相互作用结合而成 ， 由于原子核是带正电的 ， 电子则是带负电的 ， 因此在相邻的原子之间 ， 原子核就会与邻近的电子群相互吸引 ， 与此同时 ， 邻近的原子核和原子核之间、电子和电子之间又会相互排斥 。
也就是说 ， 原子间的相互作用既有吸引力 ， 也有排斥力 ， 它俩的强弱程度与原子之间的距离密切相关（如下图所示） 。
（注：图中的横轴代表原子之间的距离 ， 纵轴代表原子之间的相互作用力）
可以看到 ， 当距离小于“r0”时 ， 原子之间的相互作用就表现为排斥力 ， 当距离大于“r0”时 ， 原子之间的相互作用就表现为吸引力 ， 如果距离超过了一定的程度 ， 原子之间的相互作用就可以忽略不计 。
在原子之间的距离为“r0”时 ， 两者合力为零 ， 而只有在这个平衡位置上 ， 相邻原子才可以保持稳定 ， 所以当大量的原子结合在一起的时候 ， 总是会趋向于原子之间的平衡位置 。
上图为铁在常温下的晶体结构的基本单元 ， 这是一种体心立方晶格 ， 在这种结构中 ， 所有的铁原子都在原子之间的平衡位置上振动 ， 对于一根未经压缩的铁质弹簧来讲 ， 其内部的晶体结构也是如此 。
在弹簧被压紧之后 ， 其内部就有大量的晶格会因为受到压迫而发生形变 ， 而这也就意味着 ， 有大量的铁原子因此而偏离了原来的平衡位置 。
在这种情况下 ， 这些铁原子就会因为原子之间的相互作用而具备了回到平衡位置的趋势 ， 并因此拥有了势能 ， 这种势能的本质其实就是电势能 ， 这些电势能叠加起来 ， 就在宏观层面上表现为弹簧的弹性势能 。
在弹簧被强酸溶解掉的过程中 ， 会有一个铁原子脱离主体的过程 ， 对于拥有电势能的铁原子来讲 ， 当它们脱离主体的时候 ， 电势能就会转化成其自身的动能 ， 换句话说就是 ， 这些铁原子的速度会比正常状态（即弹簧没有压缩）更快 。
在此之后 ， 这些铁原子的动能会以碰撞的形式传递给强酸溶液中的其他微观粒子 ， 最终表现为强酸溶液的热能 ， 为什么是热能呢？因为从微观层面来看 ， 热能的本质就是微观粒子的热运动 。
所以我们就可以得出一个结论 ， 即：假如把一根压紧的弹簧放进强酸中溶解掉 ， 那么弹簧的能量（弹性势能）就会“化整为零” ， 然后转化成强酸溶液的热能 ， 这并没有违背能量守恒定律 。
也就是说 ， 在其他条件不变的情况下 ， 压紧的弹簧被强酸溶解掉之后 ， 其释放的热能会比没有被压缩的弹簧要多一点 ， 从而使得强酸溶液的温度更高 。 不过这种温度上的差异非常细微 ， 以至于我们必须要非常精密的检测仪器才能发现 ， 为了说明这一点 ， 我们不妨来看一个具体的例子 。
弹性势能可用公式“U = 0.5kx^2”来计算 ， 其中k为弹性系数 ， x为形变量 ， 假设有一根弹簧的弹性系数为1000牛/米 ， 最多能够被压缩0.1米 ， 那么将这根弹簧压紧之后 ， 它的弹性势能最多就只有5焦耳 ， 而这么小的能量只能让1升水的温度升高0.0012K ， 可以说是微乎其微了 。
需要指出的是 ， 只有在理想情况下 ， 放入强酸溶液中的弹簧才可能均匀地溶解 ， 但由于弹簧的构成物质不可能做到完全均匀 ， 再加上弹簧压紧之后的应力也不可能完全均匀地分布 ， 因此实际情况应该是 ， 弹簧的各部位的溶解速度会有快有慢 。
在这种情况下 ， 弹簧先溶解掉的那一部分 ， 会给后溶解的那一部分提供一定程度的反弹空间 ， 而弹簧的反弹又会搅动附近的溶液 ， 在这个过程中 ， 压紧的弹簧的一部分弹性势能 ， 就会转化为弹簧的动能以及被弹簧搅动的溶液的动能 。
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