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有一个经典的角动量守恒示范:教授坐在转椅上拿着一个旋转的自行车轮子 , 当他把车轮翻转过来的时候 , 椅子突然开始旋转起来 。 车轮的角动量在一个方向上发生变化 , 因此教授的角动量必须在另一个方向上增加 , 以使总角动量保持不变 。
将一个铁圆柱悬挂在一根线上 , 然后打开一个垂直向上的磁场 , 铁圆柱开始以恒定角速度旋转 。 乍一看 , 这似乎违反了
如果我们把电子想象成旋转的自行车车轮或任何旋转的东西 , 这种解释是有道理的 , 因为电子确实具有我们称之为自旋的特性 。 但是有一个大问题:电子绝对不会像车轮一样旋转 , 它们确实拥有一种非常奇特的角动量 , 这种角动量在没有经典旋转的情况下以某种方式存在 。 事实上 , 电子的自旋远比简单的旋转更为基本 , 它是粒子的量子特性 。 事实证明 , 量子自旋是粒子更深层次特性的表现 , 它是一种负责所有物质结构的特性 。
能级分裂铁圆柱的实验被称为爱因斯坦-德哈斯效应 , 首先由爱因斯坦和德哈斯于1915年进行 。 但这并不是电子自旋特性的首次发现 , 它是通过观察电子在原子能级之间跳跃时所发射光子的特定波长
这种塞曼效应被洛伦兹用经典物理学的想法进行解释 。 如果我们将电子视为围绕原子核圆周运动的电荷球 , 那么该运动会导致磁矩——一个偶极子磁场 , 就像一个微小的条形磁铁 。 该轨道磁场相对于外部场的不同排列将一个能级变成了三个能级 。
这种解释听起来很合理 , 但随后就出现了它不能解释的异常
但要做到这一点 , 我们确实需要将电子视为旋转电荷的球 , 然而这又产生了新
【电子自旋的首次发现】到1920年代 , 物理学家对他们获得的一种全新工具——薛定谔方程感到非常兴奋 , 这个方程描述了量子物体如何表现为概率的分布——波函数 。 薛定谔最初设想的方程不包括自旋 , 但泡利设法通过强制波函数具有两个分量来解决这个问题 。 波函数变成了一个非常奇怪的数学对象 , 称为旋量 。 在泡利的发现仅仅一年之后 , 保罗·狄拉克发现了他自己对薛定谔方程的更完整修正 。 在这种情况下 , 它可以与爱因斯坦的狭义相对论相结合 。 虽然狄拉克也没有意识到要加入自旋 , 但推导出方程的唯一方法是使用旋量 。
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